的物理含义是什么？
）有无一般解？条件是什么？
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解析时空理论 （一）
作者：崔思珑 博士
人类对于时空结构的科学认识是从本世纪初狭义相对论的建立开始的，狭义相对论揭示了空间、时间和物质运动的联系，并首次提出相对运动的两个不同坐标系对"同一时空事件"的描述不同这一相对时空观念，这是人类时空观的一次飞跃。在此之后，爱因斯坦把引力场和时空几何相结合，建立了广义相对论；即研究非惯性系的时空关系问题。广义相对论认为任何物质的运动都与引力场有关，我们生活在一个弯曲的黎曼空间。此后，科学家们进行了各种实验，其结果表明：广义相对论的判断是正确的，这无疑确立了相对论在时空研究领域的地位。我们在学习和研究相对论过程中一直对爱因斯坦的深邃思想表示敬佩，感谢这位伟人对科学所做出的巨大贡献。
如果从另一个角度看待时空理论的发展和创新这一问题，我们又多少感到有些困惑。自从广义相对论建立以来的几十年间，对相对论时空问题的研究虽取得某些进展，但是许多复杂的时空结构问题我们依旧没有搞清楚，“时空大厦”的基础是什么我们更是一无所知，经研究发现，相对论对时空结构的描述仅仅是初步的，狭义相对论的洛伦兹变换在理论完备性方面甚至存有缺陷，许多时空问题从相对论自身无法找到正确答案：
的物理含义是什么？
）有无一般解？条件是什么？
显然，对于上述时空问题的解答已完全超出了相对论涉及的范畴，要系统全面地回答上述问题，我们必须跳出相对论的理论框架，建立一个新时空体系。该体系涉及的时空问题从广度和深度上都远远超过现有理论，并将现有时空理论----相对论纳入其特例范围。基于此目的，本文向您介绍一个新的时空理论，由于篇幅过长，本文将分为几个部分，第一章主要涉及惯性和非惯性时空，第二章则统一了量子力学的全部基础。
第一章 解析时空理论的建立
定义： 设两直角坐标系(S')和(S), (S')为运动系，(S)为观测系。(S')中的长度l'为固有长度，时间t'为固有时间; l', t'表示(S')相对于(S)静止状态下的长度和时间； 当(S')相对于(S)运动时，在(S)中测量(S')中的长度l'和时间t'; 测量结果为l、t，则l 观测长度，t为观测时间，l、t均为观测值。
下面给出解析时空理论的两条基本原理：
(I). 时空面积相等原理----运动系(S')及观测系(S)中的长度与时间的乘积为时空面积S'或S。运动系(S')相对观测系(S)静止或运动状态下，时空面积是不变量；即对任意(l', t'), 均有等式 l't'= l t 成立，上述原理的坐标方法表述为：
(II). 时空偏转原理-----若运动系(S')相对观测系（S）运动，在某一时刻相对速度为u或u'，那么运动系(S')与观测系（S）沿相对运动产生偏转，偏转角q 为时空偏转角，时空偏转角的大小与相对速度u （或u'）有关，其正弦值与相对速度运动方向u（或u'）成正比，即sinq =u/c， （或sinq = u'/c'），c为光速。
时空面积不变原理(I)和时空偏转原理(II)是我们研究时空问题的基本原理。根据这两条原理，我们下面找出(S')与（S）的时空关系式。
设(S')与（S）在某时刻原点重合，(S')与（S）的相对速度为u, l与u方向相同，根据原理(II), (S')与（S）产生偏转，如图1-3：
从图中我们可以得到以下结果：
OD = OAcosq
令： OD = l OA = l'
则上式 l = l'cosq (1-1)
又根据原理(I)，(S')中的时空面积 S'ABCO与（S）的SDEFO 相等，
所以 t l= t'l' , t = t' (l'/l), 将(1-1)式代入
得 t = t'/ cosq (1-2)
由原理 (II)知: sinq =u/c,
则式(1-1) 和( 1-2 ) 为:
(1–3)、(1–4) 这两个等式是狭义相对论的基本公式，也是解析时空理论研究时空问题的出发点。在本文中，您将逐步看到解析时空理论的思想方法是将时空运动几何化，狭义相对论的普遍结论----动尺缩短，动钟延缓效应，正是由于时空偏转所致，狭义相对论的收缩因子即为解析时空的偏转因子,可看作是时空运动几何化的结果。
下面我们求出(S')与(S)的速度关系式（非坐标关系式）：
由( 1-1 )式: l = l' cosq , 我们选 l1 和 l2 (l1¹ l2)
则 l1 = l'1cosq , l2 = l'2cosq
两式相减 l2- l1= (l'2- l'1) cosq
D l21= D l'21 cosq (1-5)
当 Dl21 ® 0时,
dl = dl'cosq (1-6)
同理由(1-2)式可得到
dt =dt'/ cosq
dt'/dt = cosq (1-7)
则式(1-6)关于 t 微分有
dl/dt = cosq dl'/dt
将 (1-7)代入则有
dl/dt = cos2q dl'/dt'
\ u = u'cos2q (1-8)
当 u 与 u'相反时,
u= -u'cos2q (1-9)
(1–8)式表示的含义为当(S')相对（S）运动时，若(S')内有一运动速度u'，那么这个速度在（S）内的相应速度为u（u不是坐标意义上的ux），u的数值由(1–8)式决定。
本文的前面提到了洛伦兹变换存在理论缺陷，下面我们就讨论这个问题: 在我们所见到的所有教科书及介绍相对论的书籍中，关于洛伦兹变换都用到下面的两个方程式，洛伦兹变换的全部结果也是由这一方程组联立得出的结果：
(1-11)式是将(1-10)式中所有不带撇的量与带撇的量对换，且 u=-u', u'/c'=u/c。洛伦兹变换并没有解释为什么 u=-u'，这是因为u=-u'是我们千百年来熟知的“常识”。即(S')与（S）间的相对速度大小相等，方向相反。[注：在教科书一般都这样写：将不带撇的量与带撇的量对换，并把u换成-u，实际上仍是 u=-u']
(1-10)与(1-11)方程组看上去似乎没什么问题，首先我们把上式写成如下形式：
式中
将(1–13) 乘以 cosq 再整理后有：
由式(1–2)t'=tcosq 代入(1–15)，并将(1–14)、(1–15)两式相减
ut-ut cos2q = x-x cos2q
ut(1- cos2q ) = x(1- cos2q )
x = ut 或 t = x/u
这是我们得到方程的一个解，但这个解对我们来说没有什么意义。我们还可以得到方程组的其它解（包括洛伦兹变换），也就是说方程组(1–10)、(1–11)是多解方程组。由线性代数方法分析知齐次线性方程组(1–10)、(1–11)的秩 r < n ,故该方程组有无数解；这样，洛伦兹变换的正确性是值得怀疑的。经慎重的分析后，我们得出以下结论：
对于u ¹ -u' 问题，必须做进一步的说明。例如：一列从火车站驶出的火车，速度为80千米/小时，火车上的人与车站上的人都认为这个速度即为彼此间的相对速度，u与-u'是“当然相等”的。但问题并不这么简单，火车在对地面坐标系的速度为80km/h，而在火车这个运动系上的观测者测出车站的退行速度为80km'/h'，80km/h与80km'/h' 完全是两个不同概念，其关键问题在于m/h与m'/h'是否相等？火车上的人测量速度用的米尺和钟表与地面上的人用的米尺和钟表究竟是否相同？
由于我们生活在一个低速世界，我们无法感受到不同坐标系对于同一速度的描述有何差异，目前也找不到能感受这一差异的运动系(S')，我们周围的事物的运动速度与光速c相比实在太小。因此，我们会轻易地得出结论：火车上下的两个人所用的尺子和钟表没有区别，故u=-u'（将相对速度绝对化），这是低速思维的必然产物。实际上，在洛伦兹变换中，我们已经意识到在牵连速度ue并非远小于光速c时，描述物体的运动不能简单地用速度合成法 va = ue + vr' 。但在如何看待牵连运动的问题上，洛伦兹变换仍没有完全摆脱低速思维的影响，这是由于牵连运动u ¹ -u'比其他问题更难以理解。在一般情况下，不同坐标系的观察者描述"同一事件"诸如时间、空间(包括点)、速度和加速度等，其结果都是不同的。没有绝对的时间、空间、速度和加速度，牵连速度也不例外。之所以有这样的结论，根本原因在于运动系(S')与观测系（S）由于存在相对运动而发生了整个时空体系的偏转，（m/h与 m'/h'不等），所以，u与u'的方向是不同的，需要加偏转系数cos2q, u与u'方可相等。(关于u ¹ -u'问题的详细讨论请见本文附页）
因此，我们必须对洛伦兹变换（1-12），（1-13）方程组进行修改。即(S')与（S）的时空关系应由以下方程组确定：
x = x'cosq + ut (1-16)
x'= xcosq + u't' (1-17)
将（1-16）式中带撇的量与不带撇的量对换即为（1-17），表示在不同坐标系下时空的对称性，这也是在不同参照系下对描述同一类时空事件的必然要求。而洛伦兹变换（1-12），（1-13）式为满足所谓u与u'的对称性，两个方程式却不对称，显然在不同坐标系下其结论是不同的。因此，洛伦兹变换不可能得出‘唯一’的正解！
由(1–17)得 x=(x'-u't')/cosq 再代入 (1–16)
t=(x'sin2q-u't')/ucosq
对x , t 分别微分
dx=(dx'-u'dt')/cosq
dt=(dx'sin2q -u'dt')/ucosq
再求对 t 的微分
由式(1–9): u= -u'cos2q
再根据原理（II）sinq = u'/c' 分别 代入上式，整理后得出：
从上式我们可以看出：若令 u=-u'， 且cosq =1时，又回到洛伦兹变换。也就是说洛伦兹变换是（1-18）式的近似解。 从（1-18）式中我们可以解出关于v' 的关系式：
(1–18)，(1–19)式看上去似乎与洛伦兹变换相似，但它比洛伦兹变换更为深刻地反映了(S')与（S）的时空关系，它表达的含义也超出了我们一般想象。如当相对速度u'为光速时，cosq =0, 时空偏转90度；在（1-18）式中，v = 0,，此时我们观察不到(S')系的任何运动，包括光速。显然(S')是处于“黑洞”状态（即所谓时空奇点）。
我们以下研究运动系(S')与观测系（S）的坐标变换的问题。
若运动系(S')相对观测系（S）运动，在某一时刻(S')的原点O'与（S）的原点O重合，相对速度方向与y相同，根据原理（II），则(S')与（S）发生偏转，偏转角为q ，(o–xy)系与(o'–x'y')系的旋转角同为q ，(如图1-4)根据直角坐标系的旋转公式：
则
x = x'cosq -y'sinq (1-20)
y = x'sinq+ y'cosq (1-21)
(1-20) 和 (1-21) 式即为 (S')与 (S)的空间关系式。
在 (1-21)中, 令 x' = c't', sinq = u'/c' (原理II)
即 y = y'cosq + u't' (1-22)
若将(1–22)式中的y, y' 改写为x, x'，则(1–22)式与洛伦兹变换式(1–10)的时空表达方式相同，只不过洛伦兹变换描述相对运动空间用ut，而不是(1–22)中的u't' 。
我们还注意到(1–20)式中的 x ¹ x' （这里的x相当于洛伦兹变换中的y，y表示垂直相对运动方向的量），也就是说时空偏转时垂直于相对运动方向的量x也要发生变化，而不是洛伦兹变换中的y=y'，z=z'，这两种变换的不同之处在于对时空偏转的不同认识;尽管洛伦兹变换中没有涉及时空偏转概念，但在其关系式中，无意识地应用了旋转法则，如(1-10），同时又得出垂直运动方向上的量不变的结论，即y=y'，z=z'。这一结论显然是来自日常经验而缺乏理论依据的，或者说这一结论只对一维空间成立。由于洛伦兹变换是研究三维空间的关系式，因此洛伦兹变换中关于y=y'，z=z'的结论不能成立。我们归纳地讲，洛伦兹变换是解析时空理论有关时空旋转变换概念的特例，属于一维时空旋转变换，本文中式（1-20）（1-21）属二维空间平面旋转变换公式，而伽利略变换是零维旋转（无旋转变换）。一般情况下，描述(S')与（S）的时空问题，零维、一维、二维旋转变换的近似程度是不同的，尤其是在高速领域，零维旋转变换--伽利略变换已基本不再适用。如洛伦兹变换常引用的0.9c+0.9c的例子即是典型的概念错误，当某物体的速度达到0.9c时，时空偏转很大角度，若其再射出0.9c的另一物体，则被射出物体的速度应为0.9c’，其在原方向上的速度分量会远小于0.9c！因此，对于高速运动的坐标系(S')的精确描述，应采用二维或三维旋转变换公式。
物理学与数学有不同的地方，只要物理方程的结论与实验结果‘在一定精度上’或‘在误差允许范围内’相符，人们就接受它。根据洛伦兹变换原理设计的粒子加速器至今还在应用，说明其实用价值。解析时空理论并没有全部否定洛伦兹变换，只是指出它的缺陷，它只是个近似公式，正象相对论的出现，使牛顿理论成为其特例，因为相对论对客观的描述比牛顿理论更广泛、更精确。
以下我们求出(S')与（S）的二维旋转变换的速度关系式：
由（1-20）和（1-21）得到，
x = x'cosq - y'sinq
y = x'sinq + y'cosq
对两式分别微分
再分别对时间t 微分
将dt'/dt=cosq 代入上式即得到：
式（1-23）, （1-24）为二维平面旋转的速度公式，上述公式是用几何法导出的，以下我们用矢量法加以证明：
上式推导过程引用了单位矢量导数的布桑公式，整理后
结果与（1-23），（1-24）相同，证毕。
以上我们运用解析时空理论的两条基本原理在狭义相对论范围讨论了时空关系问题。在非惯性系，即相对速度为变速运动时，原理（I）、（II）仍然适用。因此，我们有必要将时空问题引入到广义相对论涉及的领域。尽管引力场问题只是非惯性时空问题中的一部分内容，我们依然把引力场问题作为重点研究课题。
1. 太阳光谱线的引力红移
我们知道太阳系内行星围绕太阳的公转速度公式可由万有引力定律及牛顿第二定律得出：
假设在太阳表面有一行星Xs绕太阳运动，那么这颗行星Xs的运动速度为：
如果我们把观测系（S）建立在地球上，运动系(S')相应地建立在行星Xs上，那么(S')相对（S）产生相对运动速度u, 且 u= vs。
根据前面所求出的公式（1-24）
令 vy' - vy = Dv
Dv 表示 (S')与 (S)描述同一速度的差值。
令 vy' = c, 即 Dv = Dc
式中 v、l分别表示光的频率和波长。
（1-26）式与广义相对论的结果相同，计算出太阳光谱线的红移值为：
在（1-26）式推导中有一个概念值得注意，就是光谱线的红移并不一定完全由退行速度决定，如果某颗恒星密度极大，那么即使这颗恒星与太阳系的相对速度很小时，其光谱线仍会有很大的红移。这意味着谱线红移除了与退行速度有关外还与恒星的密度有关。此外还有一个与谱线红移有关的现象就是光线的偏转，以下我们就讨论这个问题。
2. 引力场中的“光线弯曲”
光线在引力场中会产生弯曲，广义相对论这一判断得到了实验证实，我们也没有必要怀疑这个事实，但如何理解这个现象，我们可从以下的公式的推导过程得到一些结论，
由式（1-25）:
令 sina =D c/c， a 角为光线偏角；
我们可以根据式（1-27）求出太阳光线的偏角：
当as很小时有
由于太阳光线的偏角as极小，且观测十分困难，因此我们需要借助日全食来观测其它恒星的光线偏角。
若我们所观察的恒星X同太阳情况相类似，属于稳定型恒星，且该恒星的密度同太阳相近，即 有：
那么，在日全食时这颗恒星的光线经过太阳表面会发生偏转，如图(1-5)。
由式(1-27)
且 u = vs + vx
这个光线偏角ax并不仅仅由太阳引力造成光线弯曲，而是由于太阳与X星系统相对地球产生无轨迹运动，其速度u = vs+vx ，而造成光线在太阳表面的“弯曲”现象。ax实际上为太阳与X星光线总偏角。根据式（1-29），得出ax = 1.75"；这个结果为式（1-28）的近似值。若X星为白矮星一类的恒星，计算其光线偏角应采用式（1-28）。
3. 水星轨道的“摄动”
广义相对论根据太阳引力场的史瓦西度规，求出了水星进动偏转角公式为如下形式：
根据这个公式，广义相对论解决了水星轨道的剩余进动问题。
下式（1-30）是我们根据解析时空理论推导出的关于水星进动公式（限于篇幅推导过程略），用这一理论得出的计算结果，同相对论的推论及实际观测结果相同：
由（1-30）求出的水星轨道进动值为43.08"/世纪；该式还可计算金星、地球和其他行星的进动值。
如果说式（1-30）解决太阳系内行星的‘摄动’问题不足为奇，只不过是重复前人的成果的话，那么我们用解析时空理论已一举攻克了DI海格立斯双星进动的难题，这一成果具有极其重要的意义，它对于证明解析时空理论的正确性提供了重要的佐证。与我们相距2000光年之遥的DI海格立斯双星进动问题近年来一直困扰着天文学界，美国宾西法尼亚州Villanova大学的两位天文学家的爱德华·吉南和弗兰克·马洛尼当时根据八十四年中观测到的3000多个轨道历史数据分析该双星运行规律，计算出其累积进动值仅为0.64度，而按照广义相对论的理论公式计算，得出的理论进动值为2.34度！相对论的理论值与实际结果相距甚远，相对论的计算公式适用的广泛性已经受到了怀疑。天文学界对此问题各种解释均不能自圆其说，唯一可行的方案就是对相对论进行彻底修正，并创建一个新的时空理论来解决此类问题。由（1-30）式的计算出的结果为0.66度，它与实际值的符合程度足以说明解析时空理论适用范围已超出了太阳系空间，同时也弥补了相对论的理论不足。这里我们必须明确一点：解析时空理论的出现并非要完全推倒相对论大厦，恰恰相反，正像当初由于相对论的建立，解决了牛顿理论无法解释水星摄动一样，它完善和发展了科学理论，使人类对自然的认识又前进了一步。
以下我们给出DI海格立斯双星的有关数据*，读者若有兴趣可自行对比验算：
M1=5.2Ms M2=4.5Ms 太阳质量Ms=1.99X1030 kg 公转周期T=10.55d
（累积进动值为84年） 偏心率e=0.489 轨道半长径a=3.27X1010m
近端轨道速度va=2.02X105m/s 远端轨道速度vb=1.19X105m/s 算术平均速度 v =1.60X105m/s
将以上有关数据代入式（1-30），可求出84年累积进动值理论结果为： Y =0.66度 （实测值为0.64度，广义相对论的理论计算值为2.34度）
* 注：文中部分数据摘自Astronomical Journal v 90 (1985) p 1519 by Edward. F. Guinan and Frank. P. Maloney 和<<神奇的物质世界>> p15 相对论质疑---黄贤福
以上我们已经讨论了广义相对论中的谱线红移，光线的引力弯曲及水星轨道进动计算等问题。本文到此已经回答了文章开始时所提的一些问题，希望您对这一新时空理论有一初步了解，由于我们尚未涉及时空结构问题，所以在文章中我们对时空现象（如时空弯曲等）仅做了简单的解释。
时空结构问题属于物理学基础理论中最重要的概念之一，对这一问题以及有关广义相对论的引力场方程中的度规张量（）的表达式问题的讨论我们将在以后的章节中进行。
另外，您可能注意到了本文中提出的两个基本原理--时空面积不变原理(I)和时空偏转原理(II)，并未提及光速不变的基本原则，但本文的所有的理论结果都与相对论的有关结论一致或等同（洛伦兹变换除外）。实际上，原理（I）和（II）概括了光速不变的基本原则，但又比光速不变原理及广义协变原理更广泛，更深刻地揭示了运动时空的内在联系。您也许要问；“为什么用解析时空理论的简单方法可以解决广义相对论的复杂问题”？对这一问题的回答，首先我们需要站在较高层次上看待物理学与数学的关系，这样才能使我们清楚地知道判断一个理论对客观的描述正确与否究竟取决于它的物理概念还是它所采用的数学方法。
在探索时空奥秘的过程中，我们的思维方式及研究时空问题的出发点往往比采用何种数学手段更为重要，因为数学毕竟只是研究工具。数学上的完美与其描述的客观世界的真实程度两者之间不能划等号，究竟那一种数学方法或手段所描述的客观世界更接近客观事实，更具代表性和一般性，只能用实践的方法来检验。对这一问题这里谈一点看法：
首先需要指出的是广义相对论运用黎曼几何虽然解决了一些非惯性时空问题，但把非惯性时空完全归于黎曼空间未免过于主观和牵强。 在这一章中我们看到解析时空理论并没有采用“弯曲的黎曼空间”的数学方法，同样解决了非惯性时空的问题，这说明黎曼几何尽管是完美的数学表达式，但它并非是唯一描述非惯性时空的数学手段。因此，把非惯性时空认定为黎曼空间是广义相对论建立以来我们对于非惯性时空问题认识上的误区。回顾历史我们知道，在相对论出现以前相当长的一段历史时期内，人们公认伽利略变换在数学上是完美无缺的，它反映了客观时空世界的“真实性”，但随着相对论的出现，这一传统的观念被打破了，今天我们已经知道伽利略变换只是对低速世界的描述而已，其‘完美’和‘真实’是有局限性的。这一事实告诉我们：没有哪一个物理理论或其数学表达式是绝对正确的，可以“绝对”地反映客观事实，因为绝对真理是不存在的。迄今为止，人类在物理学上取得的所有科学成果，都不过是我们在那些描述客观的相对真理及相对正确的理论中选择一个被广泛接受并具有代表性又更接近自然本质的理论做为我们认识自然和研究自然的工具。这一点过去是这样，今后也还将是这样。
广义相对论直到今日很难为广大普通读者掌握和接受，除了理解它需要一定时空理解能力外，更主要的原因在于要掌握这一理论的精髓需具备相当深厚的数学基础，这对于一般学者来说是十分困难事情。在广义相对论取得巨大成功的背后，我们还应当清醒看到，广义相对论把简单朴素的时空问题引入到华丽而又深不可测的黎曼空间，一方面我们搞不清是研究物理还是数学，数学已由‘工具’变成‘主人’，这本身已违背了我们研究初衷。另一方面，广义相对论的实质是引力理论，并非严格意义上的时空理论，它应属于某一时空理论的应用范畴，在更好的时空理论出现之前，人们自然把相对论当做“时空理论”来看待。好在解析时空理论的建立，使我们在研究时空问题时又有了一新的起点，和新的方法，我们对时空世界又有了一个新的认识，但我们还将面临新的挑战........
我们在前面对广义相对论已经做出过的一些推断和结论（包括引力红移、水星轨道摄动等）重新做了论证。尽管如此，作为一个新的时空理论的创立，这些理论上的论证仍是不够的。我们需要（也必须）提出若干相对论未曾做出过的，或无法做出的全新推论：
推论1. 0.71c处的时空光锥顶点
由二维空间关系式（1-20）：
上式结果表明，当时空偏角为45度，(S')与(S)的相对速度 u = 0.71c 时，(S)中与相对运动方向垂直的量x（或z）为零，此时的时空意义为(S')中的物体在我们的视线中消失。换句话讲，我们看不见相对速度为0.71c的任何物体，既使该物体从我们眼前飞过。（这个结论在洛伦兹变换中是不存在的），当相对运动速度 u > 0.71c 时，该物体会从反方向重新出现，且物体左右两端发生对调，即产生所谓光锥现象，光锥的顶点在0.71c处。这一时空效果在宏观、微观上都是相同的。因此，我们可从实验室观察粒子的运动，以证实这一推论的正确与否。
与这一推论相符的惊人事实是：1. 任何物体，无论其空间尺度大小，只要其达到相对速度u = 0.71c 或时空偏角为45度时，那么这个物体将没有空间屏障！（空间发生“短路”） 2.当相对运动速度 u > 0.71c 时会产生‘因果倒置’现象；即在我们正常时空情况下按时间顺序发生的从空间A到B的事情，在那里的顺序为B到A。
推论2. 时空偏转会导致光产生双折射现象
我们在前面说过，在时空偏转的情况下，时间、空间、运动速度等均会发生变化，那么光线在此情况下与常态时会有何不同呢？能否用‘光速不变’一句话概括？我们的结论是否定的！我们推断：从运动光源发出的光，在时空偏转情况下会产生“双折射”现象，即光线分裂成两束：一束光称为寻常光线，我们用co 表示，寻常光线co 在各方向上的传播速度相等，且符合光速不变原理及光的折射定律；另一束光线称为非常光线，用ce来表示。非常光线ce的传播速度随方向的不同而改变，并与光源的运动状态有关。ce既不遵守光速不变原理，也不符合光的折射定律。
下面我们给出非常光线ce的速度公式：
由前面推断知： （1-31）式中的v即为ce
即有 ce = ccos2q
ce = c(1-u2/c2) (1-32)
在（1-32）中，非常光线ce与相对速度u有关，且ce < c，显然光速不变原理对于非常光线ce是不适用的。这一结论是对光速不变原理提出的挑战。除非常光线ce的速度公式外，我们还需知道ce与co 的夹角公式，关于ce与co 的夹角公式，实际上我们在研究广义相对论时已经给出了，即式(1-28)并见图1-5;这里我们需补充说明一点，非常光线ce一般没有谱线红移现象，而寻常光线co 均会产生谱线红移。
剩下的事就是如何证明ce的存在，及ce的速度是否小于真空的光速c？
1. 利用日蚀测量X星折射光的速度，即非常光线的光速，ce由以下公式计算：
(在此情况下，测出的ce比真空中的光速c约降低十万分之一)
2. 如果测量精度足够，可利用卫星或航天飞机等安装激光反射器，测量ce与c的差值，或 利用椭圆偏振光干涉原理确定ce 的存在。具体方法就不在此陈述了。
上述两个推论是对本文原理(I)和(II)的验证，同时也是对解析时空理论的彻底检验；为此，我们期待着验证结果。
思考问题：
‘物体运动速度的极限为光速’的说法与‘人类观测到的物体运动速度的极限为光速’ 的说法有何不同？
‘因果倒置’的含义是什么？观看0.8c飞船上的人打蓝球会是怎样的景象？
高速运动物体的时空偏转方向能否通过观测确定？这个问题与量子的不确定性和非定域现象有何联系？
时空面积不变可否看成弦原理？
1999年5月25日
（待续）
附件:
关于u 不等于 - u’ 问题的解释
在前面的文章中，我们谈到了解析时空理论关于洛伦兹变换的三个结论，其中之一，即相对运动速度u ¹ -u'的问题，它是争论的焦点，很多读者对此表示不解和疑惑。该问题显然也是解析时空理论在推论上的一个重大预测。这个问题的实质在于不同坐标系对"同一运动"的速度的观察结果是否相同。回顾历史我们知道，狭义相对论伟大成就之一就是提出了不同坐标系对同一事件的描述不同的相对时空观点，应该说这一观点是狭义相对论的基本常识，否认这一点等于又倒退回“绝对空间”，“绝对时间”的伽利略变换中去了。爱因斯坦曾用一辆运动的火车来说明这一问题。在这辆运动着的火车正中间有一个观察者，他的结论是从火车头尾两端同时发出的光电信号会同时到达他所在位置，但在地面上的人却不这样认为，（假设他与火车上的观察者位置相同），他不是同时收到两个光信号的，火车头的光信号总要晚于车尾的信号，一方面说明“同时”性对不同坐标系（参照系）的观察者来说是相对的，另一方面表明不同坐标系的时间间隔也是不同的，反过来讲，在地面发生的“同时”事件，火车上的人也同样会认为是不“同时”。用类似的方法爱因斯坦分析了空间长度对不同坐标系的观察结果也是不同的，即运动系中长度l ’, 在观测系看来其长度会缩短，爱因斯坦得出的结论是：
l = l' (1-u2/c2)1/2 及t' = t (1-u2/c2)1/2
这就是著名的动尺缩短，动钟延缓公式。我们当然不能用动系与观测系是否平等的观点去看待这一现象，这一结论的伟大之处在于它告诉人们:在不同坐标系观测同一时空事件（长度，时间）其结果是不同的，它基于的根本原理就是光速不变原理。前面所提到火车的首尾两个信号不会因为火车的相对速度不同而改变信号同时到达火车上的观察者所在的位置及到达该位所需要的时间，而这恰恰是由于光速与运动光源的运动状态无关所产生的效果。
诚然，在相对论提出时间、空间对不同坐标系观察者是不同的观点之后的很长时间里，人们忽略了这样一个问题：不同坐标系的观察者对速度（特别是相对速度）的描述是否相同？我们回到了本文开始提到的问题。狭义相对论的洛伦兹变换否认相对速度（或称牵连速度）对不同坐标系有何差异，故认为 u=-u’，这就是解析时空理论与相对论的重大分歧之一。科学发展史告诉我们：千百年的日常生活经验总结出的所谓“常识”往往是靠不住的。因此，解析时空理论冲破了人们的固有观念，首次提出：由于时空发生了偏转，不仅指时间、空间发生了变化，对不同坐标系来讲，速度、加速度等一切都在改变，牵连速度是不能例外的，因为牵连运动本身也是我们在某一参照系中描述物体运动的量，这个量为什么“必须”要与运动系（S’）上的观察者结论一致呢？我们为什么要赋予牵连速度“绝对”的优惠呢？这是我们在相对运动时空问题认识上的一个误区。
另外我们知道任何物理量都是有基本单位或导出单位的，如时间s、长度m、温度K、加速度m/s2 ,力N等，但对于不同参照系下时空基本单位的统一问题我们却很少提及或根本没有意识到该问题的重要性，这也是理论物理学上的一个盲点。我们只想简单地在这里说明一下：u的导出单位SI为m/s，u'则用m'/s’。我们无法证明 u=-u’的关系式可以成立，除非：m = m', s = s'，如果是这样的话，我们岂不是又回到了伽利略时代？既然我们已经承认狭义相对论的结论，即在不同坐标系下 l ¹ l ’, t ¹ t’， 那么由于 l/l ’与t/t’的比例关系不同，因此若承认u = -u’，必须 l = l ’, t = t’很明显这是个自相矛盾的结论。还需补充说明一点，物理学上关于物理量的基本要求是：任何方程式等号两端的物理量的基本单位、导出单位SI和量纲（或是已知的等量关系）必须是统一的，否则该方程没有物理意义。由此可见,在洛伦兹变换中u=-u’是违背这一物理学基本要求的。
从以下的推导过程我们就会明白，为什么解析时空理论中一定坚持
u = u'cos2q （或 u = -u'cos2q）。
令 u = l /t, u'= l '/t’
则 u = l /t'·t'/t = l'/t'·(l /l ')·(t'/t)
u = u' ·(l / l ')·(t'/t)
根据(1-1)，(1-2) l /l' = cosq, t'/t = cosq
即: u = u'cos2q
如果u与u’方向相反，则u = -u'cos2q
这就是我们在前面(1-8)、(1-9)中的结果，以上我们可以看出cos2q 实际上包含了(S)系与(S’)系的基本单位的换算关系，这一结果的合理性是不言而喻的。
然而问题到此并没有结束，在解析时空中，相对速率u的矢量u与u’的矢量u’是不同的，即u ¹ -u'，由于u=|u|u0 (u0 表示单位速度矢量)，u'=|u'|u'0,有一点可以肯定，就是在不同坐标系下相对速度的数值不变|u|=|u'|。一个物体离开我们的速度与这一物体上的观察者认为的我们离开他的速度两者数值（模）相等，其速率间的关系由u=u'cos2q 确定。以上可以看出由于时空偏转原因，两个坐标系所涉及的速度、速率、速度数值及速度基本单位变换概念，给我们理解上带来相当大的困难。不仅如此，这一问题本身还涉及到解析时空的一些基本性质及光线的‘双折射’问题，它已超出了本文第一章内容范围，故我们把对此问题的进一步讨论放到后面的章节进行，届时欢迎您多提宝贵意见。
崔思珑 99. 7. 31
